Физика. Часть 2. Электростатика. Постоянный ток. Электромагнетизм: Учебное пособие

1.ЭЛЕКТРОСТАТИКА 1.1. Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиции полей Подставим выражения (1.10) и (1.13) в формулу (1.12), вынесем за знак интеграла постоянные величины и получим Поместим в электрическое поле бесконечно малую площадку dS (рис. 1.6). Здесь - единичный вектор нормали к площадке. Вектор напряжённости электрического поля образует с нормалью некоторый угол α. Проекция вектора на направление нормали рав... R A Потоком вектора через бесконечно малую площадку называется скалярное произведение En О Подставим в формулу (1.42) выражения (1.43) и (1.3) и получим Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр.( 1011 В/м. Внешние поля Евнеш..( 107 В/м. Поляризованность диэлектрика определится выражением Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряжённость поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называется относительной диэлектрической проницаемостью вещества. Электронная 2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства Разность потенциалов на концах цилиндра связана с напряженностью электрического поля E соотношением Сопротивление цилиндра выражается формулой 3.3. Сторонние силы. Электродвижущая сила. Закон Ома для неоднородного участка цепи Получим Второй интеграл равен разности потенциалов на концах участка Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи. Вывод закона Ома на основе электронной теории Подставим выражение (3.35) в (3.31), получим Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории 3.6. Достоинства и затруднения классической P E Ec P0 4.7. Вихревой характер магнитного поля. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме Из рисунка следует, что где - число витков на участке соленоида 1(2. Подставляя (4.39) в (4.38) и производя сокращения, получим Период обращения частицы по окружности равен Поместим в магнитное поле бесконечно малую площадку dS (рис.4.21). Здесь – единичный вектор нормали к площадке. Вектор магнитной индукции образует с нормалью некоторый угол α. Проекция вектора на направление нормали равна Bn=Bcos α. Потоком вектора магнитной индукции сквозь бесконечно малую площадку (магнитным потоком) называется величина Bn О R Рис.6 5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса В слабом магнитном поле намагниченность изотропного парамагнетика пропорциональна магнитной индукции поля 5.6. Классификация магнетиков H B H Н B H Hc Br B H B H Рис.5.10. Петля гистерезиса магнитомягкого (а) и магнитожёсткого (б) ферромагнетика 5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков H III II I B H B H Н 6.2. Природа электромагнитной индукции l A B C D 6.3. Токи Фуко Энергия электрического поля в конденсаторе равна L R Рис.6.3. Схема цепи Рис. 6.4. Изменение силы тока при размыкании цепи L R Рис.6.7. Схема цепи L R L С С С L К С L С L i 7.2. Затухающие электромагнитные колебания , (7.16) , (7.17) Ток в контуре определится выражением Амплитуда силы тока при резонансе равна С L R С L R Из выражения (7.55) следует Относительная ширина резонансной кривой равна С i L i С L R i I0 8.1. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла С учетом (8.9) для плотности тока смещения получим 8.3. Третье и четвертое уравнения Максвелла. Полная система уравнений Максвелла 7.2. Затухающие электромагнитные колебания...........................................137 8.1. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла.............152 8.3. Третье и четвертое уравнения Максвелла. Полная система уравнений Максвелла.................................................................... ....................................158 Издательский центр